在有關塑料塑化的課本上中，都把塑料在螺桿的固體保送段當作一個塑料顆粒間沒有相互活動的固體床，然后經過固體床與料筒壁、與螺棱推進面以及與螺槽概略相互活動和擦的志向狀態的計較，來肯定塑料向前保送的速。這與實踐環境有很多差距，也不能以此為根據來闡分歧外形塑料顆粒的進料環境。假如塑料的顆粒不大，它們在被料筒內壁拉意向前活動時會呈現分層和翻騰，并慢慢被壓實構成固體塞。當望料顆粒的直徑與螺槽深尺寸差不多時，它們的活動軌跡基本上是沿螺槽徑向的直線活動加之轉一個角的直線活動。由于顆粒大時塑料在螺槽中的分列很疏松，所以其保送速也較慢。當顆粒大到定程，在進入緊縮段而其直徑大于螺槽深時，塑料就會卡在螺桿與機筒之間，假如向前拉動的力缺乏以降服壓扁塑料顆粒所需的力，則塑料會卡在螺槽里不向前推進。
       塑料在靠近熔點溫時，、與料筒相打仗的塑料已起頭熔融而構成一層熔。當熔厚逾越螺桿與料筒間的間隙時，螺棱頂部把熔從料筒內壁徑向地刮向螺棱根部，從而慢慢在螺棱的推進面匯集成旋渦狀的活動區——熔池。